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Rien n’est plus facile à montrer. En approchant ou 
en éloignant un aimant d’un tube en activité, on voit la 
tache lumineuse opposée à la cathode se déplacer, mon- 
trant ainsi la déformation de la trajectoire décrite par 
les masses cathodiques. 
Au moyen de champs puissants, on a pu donner à 
ces trajectoires des formes bien singulières pour des 
rayons, des courbes en arc, en forme de 8, en tire- 
bouchon, etc. 
Mesure de leur vitesse. 
Ce qui est extrêmement intéressant, c’est que de 
l’action des aimants sur les particules électrisées on a 
pu déduire la vitesse de ces dernières. 
Parmi les méthodes employées, je décrirai celle qui 
a été employée par M. Wiechert. Le principe en est 
des plus simples: déterminer l’espace parcouru pen- 
dant un temps connu. 
Imaginez un long tube de Crookes divisé en trois 
compartiments par deux cloisons percées d’une fente 
étroite O et O0’ (fig. 5). La cathode est disposée de telle 
facon que le rayonnement ne tombe pas sur l’ouver- 
ture de la première cloison O. En S se trouve une 
bobine de fil, un solénoïde. On sait que, lorsqu'une 
bobine de fil isolée est parcourue par un Courant, 
elle jouit des mêmes propriétés que les aimants. Ce 
solénoïde est placé de manière à rejeter sur la fente O 
le faisceau cathodique, quand seul il est traversé parle 
courant. La fente O’ de la seconde cloison est d’ailleurs 
réglée de manière à laisser passer alors le faisceau. 
Un second solénoïde S’ mobile le long de l’axe du 
