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direction du fluide. Le Phyfique eft ici, comme prefque 
par-tout ailleurs, fujet à des bornes plus étroites que le 
pur géométrique, qui s'étend à tout ce qui n'implique pas 
contradiction. . 
Au furplus il eft facile de reconnoître que l’obliquité 
du cours du fluide qui fépare le #minimum du maximum, eft 
celle dont nous nous fommes fi fort occupés dans l'article 
précédent, & que nous avons nommé obliquité à égales 
impulfions ; car pour déterminer cette obliquité, nous fai- 
fions difparoître tous les termes de l'impulfion , excepté le 
dernier, & nous rendions pour cela le coëfficient 2 #* c* 
+ 2nta—2n mc ,ou2nta —2n mc42ntab 
égal à zéro; mais c'eft précifément la même chofe que fi 
nous cherchions la féparation des deux cas dans lefquels le 
coëfficient eft fucceffivement pofitif & négatif. On voit 
donc évidemment que c'eft l'obliquité dont la tangente eft 
égale à — qui diftingue les deux différens cas, lorfque 
la bafe du pyramidoïde eft un triangle ifocèle ; au lieu que 
a*+ ab 
c° 
c'eft l'obliquité dont r° x eft le quarré de Ia tan- 
gente qui fait cette féparation, lorfque la bafe eft un de ces 
trapèzes, dont les deux flancs ont pour longueur la moitié 
de la largeur fupérieure : il n’eft pas moins clair que l'obli- 
quité à égales impulfions, conftitue un cas moyen dans 
lequel l'avantage & le défavantage doivent fe perdre & fe 
confondre; puifque cette obliquité a cela de propre, qu'elle 
” ramène tout à l'égalité. 
D Si le pyramidoïde ou le conoïde, au lieu de recevoir la 
moindre impulfion poffible dans la route directe, recevoit 
au contraire une impulfion qui fût un plus grand, cette im- 
Pülfion continueroit à être un maximum dans les premières 
routes obliques ; mais aufli-tôt que l'obliquité du fluide 
deviendroit trop grande, l’impufion fe changeroit en mini 
. sum. On voit aflez que la chofe doit être ainfi, que ce qui 
Li ÿ 
