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l'énergie d'orientation libre correspondant aux deux ions &, «/ ou 
æ, a) se répartira sur les deux conducteurs. S'ils ont même 
capacité, chacun d'eux possédera une charge correspondant à un 
ion orienté. 
Faisons dès à présent cette remarque importante, que les 
ions peuvent se déplacer et s’orienter soit normalement à la 
surface d’un conducteur, soit tangentiellement à celui-ci. 
$ 11. — Le phénomène de l'influence dans les diélectriques. 
Considérons deux lames conductrices A et B (fig. 28), entre 
lesquelles nous disposerons un diélectrique constitué ainsi que 
nous l’avons dit. Chaque élément m, isolé, se comportera lui- 
même comme un petit conducteur, ainsi que la figure l'indique. 
Nous aurions réalisé ainsi l'appareil désigné sous le nom de conden- 
sateur. En mettant la surface C en communication avec le sol, nous 
détruirons l'orientation des ions &, qui constituent une charge 
apparente, mais nous conserverons au sein de la masse les ions 
orientés à la surface des conducteurs et à la surface des éléments 
du diélectrique. C’est l'électricité dissimulée. La quantité de cette 
énergie dépendra de la surface des conducteurs, du nombre et de 
la forme des molécules du diélectrique. Elle sera, en général, 
d'autant plus grande que la densité du diélectrique est elle-même 
plus grande. On désigne sous le nom de capacité diélectrique la 
faculté plus ou moins grande de ces corps de recéler de l'énergie 
électrique. La découverte de la variabilité de cette propriété, 
lorsqu'on passe d’un diélectrique à un autre, est due à Faraday. 
Supposons maintenant que l'on vienne à mettre en commu- 
nication À et B à l’aide d’une substance iodynamique (fig. 29), 
par exemple à l’aide d’un conducteur métallique C. 
Dans ces conditions, il n'y aura plus seulement orientation des 
ions superficiels tangentiellement à ce conducteur, mais les 
mouvements des ions &, $ ne tarderont pas à déterminer leur 
neutralisation réciproque par induction électrostatique. Dès lors, 
les charges A et B se neutraliseront. 
