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en orientant convenablement le disque, on obtient ainsi des cou- 
rants appréciables. 
Si nous remarquons qu'en vertu de la loi de Lenz, le disque 
tend constamment à se déplacer en sens inverse du mouvement 
qu'on lui communique, le disque devra éprouver une résistance 
dans son mouvement de rotation. De même, si l’on fait osciller 
une aiguille aimantée au-dessus d’un disque en cuivre, ces oseil- 
lations ne tardent pas à être amorties. 
Ces phénomènes d’induction sont donc dus en résumé à l'exis- 
tence des ions orientés de l’aimant. Afin d'obtenir cette orien- 
tation ionique, on peut se servir de moyens mécaniques; c’est 
ainsi que si l’on vient à tourner un barreau d’acier trempé, le 
frottement de l'outil se produisant toujours dans le même sens, 
il y a aimantation. 
S 11. — Induction monométallique. 
Nous avons remarqué que cette orientation due au frottement 
se produit non seulement pour l'acier, mais pour tous les métaux 
pendant un temps très court, mais suffisant pour déterminer des 
courants d’'induction. 
Voyons ce qui va se passer si l'on appuie à l’aide d'un ressort 
une pièce métallique contre la tranche d’un disque tournant 
rapidement et formé du même métal (fig. 15). 
Au moment où le contact aura lieu, les ions «, d’abord orientés 
suivant une direction quelconque, s'orienteront suivant une 
direction unique, par exemple le sens «’ pour le disque. 
Mais lorsque les ions &’ quitteront le frottoir, ils conserveront 
un instant leur orientation, d’où il résulte que le courant repré- 
senté par les ions æ//, en s'écartant du conducteur représenté 
par le frottoir, y déterminera un courant induit, dont le sens 
sera indépendant du sens de la rotation du disque. Dans 
l'exemple que nous donnons, le frottoir représenterait le pôle 
négatif. 
Remarquons que les métaux à ions dissymétriques, e’est-à- 
