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loppée d’un eylindre en laiton de diamètre d (fig. 15bis) et d’un 
cylindre en laiton de diamètre plus grand d’. Pendant la rota- 
tion, un ressort en laiton appuyait légèrement sur le eylindre d, 
un autre ressort sur le cylindre d/. Tous deux étaient reliés aux 
bornes d’un galvanomètre sensible à aiguilles astatiques. Remar- 
quons que par cette disposition le ressort appliqué en d subissait 
l'induction, alors que le ressort appliqué sur le cylindre d’ ne la 
subissait que faiblement, par suite de l'éloignement de la bobine, 
et ne servait qu’à fermer le courant. 
Cela étant, la bobine étant parcourue par un courant de 
18 ampères et animée d'un mouvement de rotation rapide, nous 
a permis de constater : 
1° Que le sens du courant dépendait du sens de la rotation 
de la bobine; | 
2° Que le ressort appliqué en d jouait le rôle de pôle négatif 
lorsque la rotation de la bobine s’exécutait dans le sens du cou- 
rant, et jouait au contraire le rôle de pôle positif lorsque la 
rotation s'exéculait en sens opposé. 
Le photogramme IL représente l'appareil dans son ensemble. 
Nous obtiendrions évidemment le même résultat avec un 
cylindre de diamètre d sur toute la longueur de la bobine, 
mais en faisant en sorte que les spires soient plus relàächées dans 
l’espace correspondant à d/ que dans l’espace correspondant à d. 
Ceci nous fournit le moyen de déterminer la densité du courant 
pour les différentes tranches d'un aimant. 
Si l’on substitue l’aimant à la bobine, on obtient le phénomène 
désigné sous le nom d'induction unipolaire. Nous voyons que ce 
phénomène peu expliqué jusqu'à présent est la conséquence 
nécessaire de ce que nous venons de dire. 
$S 12. — Courants de convexion. 
… Nous désignerons sous le nom de courants de convexion ceux 
qui sont développés à l’aide de charges statiques répandues à la 
surface de conducteurs et pour lesquels les mouvements des 
