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$ 13. — Les oscillations électriques. 
Nous avons vu dans le chapitre précédent quelle était la 
cause de l’induction. Lorsqu'un électron se déforme de manière 
à passer du signe + au signe — (fig. 17), il se développe une 
demi-oscillation de l'éther ambiant qui détermine à distance 
l'orientation inverse, un courant de sens contraire à celui qui 
correspond à la déformation inductrice. Si l’inducteur revient à 
sa première forme, nous obtiendrons l'oscillation transversale 
entière et un deuxième courant induit de sens contraire. 
Tel estle mécanisme de la production des oscillations décou- 
vertes par Hertz et prévues par Maxwell. 
Cela étant, en se déformant de £ en y, l'électron E (fig. 18) 
développera dans l’éther le quart d'onde transversale ab; en se 
déformant de y en É, il déterminera le quart d'onde ba/; la défor- 
mation suivante déterminera le quart d'onde a/c, et ainsi de 
suite. 
En résumé, nous réaliserons dans l’éther des oscillations 
transversales, lesquelles, si elles viennent à rencontrer à distance 
un conducteur, provoqueront des orientations électroniques cor- 
respondantes, c’est-à-dire l’oscillation électrique. Le deuxième 
conducteur vibrera à l'unisson du premier, de même que cela se 
passe entre deux diapasons. 
Si l’on représente par À la longueur d'onde, par V la vitesse 
de propagation, par t le temps d’une oscillation, on a 
1—= Vi: 
Si nous admettons que ce mécanisme est celui de la propaga- 
tion de la lumière V — 500 000 kilomètres, il faudra done, 
pour obtenir des longueurs d'ondes ayant des dimensions relati- 
vement petites, réaliser des oscillations extrêmement rapides. 
Telle est la difficulté qui a été vaincue par Hertz. 
Feddersen avait déjà remarqué que si l’on détermine la 
décharge d'une bouteille de Leyde, celle-ci subit une série 
