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Jaumann a réalisée en approchant du rayon cathodique un bâton 
de verre électrisé. Pendant l'approche, le rayon est repoussé; 
lors de l’éloignement, il est attiré. 
Cette expérience, comme nous l'avons vu dans le premier 
chapitre, n’est autre que celle que nous avons réalisée à l’aide 
d’une balle de sureau suspendue à un fil de cocon. 
Remarquons encore que pendant l'approche du bâton de verre 
positif, les électrons négatifs qui déterminent la fluorescence du 
verre tendent à devenir positifs, d’où diminution de l’éclat de la 
tache. Au contraire, lorsqu'on éloigne le bâton, ils tendent à 
devenir plus négatifs, d’où accroissement de la fluorescence. 
La deuxième expérience de Jaumann est tout aussi inexpli- 
cable que la première par l’ancienne théorie. Ayant disposé son 
ampoule entre les deux plateaux d’un condensateur, il a remar- 
qué qu'au moment de la charge, il y avait une déviation momen- 
tanée des rayons du plateau positif vers le plateau négatif, et que 
l'inverse avait lieu lors de la décharge. 
Nous avons vu que le même phénomène se produit encore en 
substituant au rayon cathodique une balle de sureau. Il s’agit 
donc ici encore d'un fait fondamental et non d'un phénomène 
particulier aux tubes à vide. 
Action de l'aimant. — L'action de l’aimant est indépendante 
du sens du mouvement des ions. La déviation se produira donc 
tant pour le courant en partie simple (rayon cathodique) que 
pour le courant normal en partie double. La déviation de la 
tache et de l'anneau de Jaumann se produira donc simultané- 
ment sous l’action de l’aimant. 
De même que pour l’action de la charge électrostatique et 
pour les mêmes raisons, nous pourrons obtenir un spectre étalé 
cathodique, ainsi que cela résulte des expériences de Birkeland. 
$S 5. — L'’électrolyse. 
« 
Si l'on substitue à un conducteur quelconque une solution 
électrolytique, les choses se passeront exactement de la même 
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