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ducteur parcouru par des courants à extrême fréquence, la tem- 
pérature étant donnée par la loi de Joule. 
Considérons un conducteur A (fig. 1) soumis à l’action d’une 
source de chaleur S. Toutes les tranches parallèles T, T’ à la 
face ab sont des isothermes (nous faisons abstraction de la con- 
ductibilité superficielle et du rayonnement extérieur) et, dans 
notre conception, représentent une série de conducteurs par- 
courus en tous sens par des courants à extrême fréquence et 
soumis à l'induction mutuelle. 
Or, l'intensité moyenne du courant induit par un de ces 
conducteurs sur le conducteur voisin aura pour expression 
i représentant l'intensité du courant inducteur, F sa fréquence 
et d la distance de deux branches voisines. 
Or, nous pouvons admettre que pour un même métal, lorsque 
la différence de température entre la série des tranches que l’on 
considère est faible, que F est constant (*), 
1=0 X pr 
Lu étant une constante. 
D'autre part, la quantité de chaleur développée dans une 
tranche, laquelle définira la température absolue de la tranche 
induite, aura pour expression 
krs 
425 
VU Xe 
Or r, représentant la résistance en fonction de la longueur et 
de la section du conducteur, est constant. 4 représente la résis- 
(*) La formule de Rubens nous enseigne que les fréquences extrêmes 
correspondant à l'extrémité du spectre varient proportionnellement à la 
racine carrée de la température absolue. 
