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tance spécifique du métal considéré. Si nous adoptons toujours 
les mêmes dimensions, nous pourrons poser r — 1, d’où 
Re . 
—=— Xp —=T X const 
250 LE 
T représentant la température absolue de la tranche inductrice. 
Réciproquement, la quantité de chaleur induite par la tranche 
subissant cette première induction aura pour expression 
k1°? 
Vu —T' const. 
SATT I Al 
La quantité de chaleur qui passera de la première tranche à la 
deuxième sera déterminée par l'équation 
Q—Q'—(T — T') X const. — ——— 
Nous pouvons done dire que la différence de température 
T—T' entre la tranche inductrice et la tranche induite est 
directement proportionnelle à la résistance électrique du métal 
(ou inversement proportionnelle à sa conductibilité) et directe- 
ment proportionnelle à la différence des carrés des intensités des 
courants. 
De même, toutes choses étant égales, cette différence de 
température sera directement proportionnelle à la résistance 
calorifique ou inversement proportionnelle à la conductibilité 
calorifique. 
Ou, finalement, la conductibilité calorifique et la conductibilité 
électrique sont des quantités proportionnelles. 
La température absolue d'une ligne isotherme est, d'autre 
part, comme on le sait, exprimée par la demi-force vive des 
éléments; nous aurons donc la relation 
Mv° 
2 
2 
— 74. 
La masse M des éléments ou, en d’autres termes, la résistance 
