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processus. Si l’oscillation se communique directement aux élé- 
ments matériels, il n'y a pas absorption, mais bien réflexion. 
Si l’on reçoit les rayons réfléchis par un miroir en cuivre sur 
une glace dépolie, on constate la teinte rouge; il est donc rouge 
par réflexion. Mais si l’on opère de la même manière avec un 
verre rouge, il ne se produit plus de coloration; il est donc inco- 
lore par réflexion; cette réflexion est spéculaire, 
Indice de réfraction et capacité. — Si l’on considère un diélec- 
trique D (fig. 4) transmettant l'influence d'électrons polaires e, e/, 
le mouvement giratoire de ceux-ci aura pour conséquence 
d'orienter les électrons des molécules du diélectrique et d’em- 
magasiner, dès lors, une certaine quantité d'énergie correspon- 
dant à la capacité inductive spécifique. Cette quantité d'énergie 
maximum qu’un diélectrique sera capable de fixer, sera propor- 
tionnelle à la masse & des électrons. 
D'autre part, considérons un rayon lumineux pénétrant dans 
un diélectrique parfaitement transparent. 
Avant de pénétrer dans le milieu, nous aurons la relation 
Vo = 200 ? 
V, représentant la vitesse de la lumière dans le vide, À la lon- 
gueur d'onde et v, la vitesse des éléments d’éther normalement 
au sens de la propagation. Si nous représentons par m» la masse 
de ces éléments, leur force vive sera mv,°. 
Mais lorsque le rayon aura pénétré dans le diélectrique, 
97 . ° e 9 , ,» Q , e 
l'énergie de vibration n'aura pas été modifiée, mais la masse 
vibrante sera maintenant représentée par la masse u des élec- 
trons. Nous aurons donc 
NUS — HU”, 
v représentant cette même vitesse dans le diélectrique. 
. D , A 
Comme la longueur d'onde est restée la même, v sera propor- 
tionnel à la vitesse V de propagation dans ce milieu. D'où 
mNi = pV°. 
Pour un autre diélectrique, nous aurons de même 
mvVè = paV:. 
