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Au contraire, il est facile de voir, à l’aide de la conception 
nouvelle, qu'il doit en être ainsi. En effet, l’élément gyrostatique 
du gaz (fig. 14) est relié à la paroi solide du vase par ses deux 
extrémités, c'est la tension de ce ressort qui correspond à la 
pression interne alors que les chocs latéraux | 
correspondent à la pression du gaz supposé Don 
parfait (dans l’ancienne théorie). Cependant, née 
si l’on vient à écarter progressivement les 1 
parois À et B du vase ou, en d’autres termes, 
si l’on vient à accroître le vide, il arrivera un 
moment où l’hélice déroulée nous fournira 1e 
l'image de l'état supragazeux (fig. 28). A M 
l'action électro-magnétique de deux spires 1 
consécutives sera substituée l’action électro- e£ 
statique de deux ions consécutifs. B 
Or, remarquons que si la surface A, par Fig. 28. 
exemple, est à une température relativement élevée, les pulsa- 
tions synchrones consécutives des ions seront aussi relativement 
intenses, par conséquent leur action répulsive réciproque sera 
relativement grande. Nous voyons donc que si la face opposée 
est à une température moins élevée, l’action répulsive produite 
sur la première face l’emportera sur l’action répulsive produite 
sur la seconde. 
