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et à une même pression pourront correspondre des densités 
différentes. 
Si done la première partie du cyele qui correspond au passage 
de l’état gazeux à l'état liquide s'effectue très simplement, si au- 
dessus de la température critique nous ne constatons, dans ces 
conditions, qu'une seule densité correspondant à une tempéra- 
ture et à une seule pression, il en est autrement si nous consi- 
dérons la transformation inverse. Dans ce cas, des molécules 
liquidogéniques pourront continuer à exister en proportion 
variable au sein de la masse gazeuse, suivant les conditions de 
remplissage du tube. 
Le nombre de ces molécules atteindra son maximum lorsque le 
ménisque disparaît à la partie supérieure du tube, et il sera 
sensiblement nul si le ménisque disparait à la partie inférieure. 
Si nous reprenons notre équation relative aux gaz 
P—K—7, 
dans laquelle P représente la force expansive du gaz, et si 
nous substituons maintenant au gaz un liquide remplissant com- 
plètement le vase (fig. 30), l'action électro-magnétique x l’em- 
portant sur K, la valeur de P sera négative de telle manière que 
pour écarter les parois, il faudra exercer une traction P, alors 
que dans le premier cas il fallait exercer une pression. (La 
valeur de P atteint environ 50 atmosphères pour l'eau.) 
Nous aurons donc l'équation 
A la température critique, on aura — P — 0, c'est-à-dire que 
les parois ne seront soumises à aucune pression. Îl en sera ainsi 
à condition que la phase liquide soit seule présente. L'ébulli- 
tion est alors impossible, ainsi que nous l’avons observé sur 
l'amylène. 
Si la vapeur est en présence du liquide, on aura 
—P—kK—(r + ti), 
