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On peut concevoir que des fibres du dissolvant puissent être 
réunies aux fibres dissoutes par des chaines ioniques, de même 
que dans le cas précédent, et que, lors de la noue elles 
fassent partie de la masse cristallisée, de manière à constituer 
des hydrates. 
Dans la théorie qui a précédé la nôtre, on admettait que les 
ions électrolytiques possédant des charges de signes contraires 
cheminaient dans le liquide et allaient neutraliser les électrodes 
de noms contraires. Ces vitesses de cheminement de l’ancienne 
théorie représentent dans la nôtre, les vitesses relatives avec 
lesquelles les ions électrolytiques de natures différentes sont 
susceptibles de se souder, toutes choses étant égales. Cette vitesse 
sera proportionnelle à l'intensité du courant, qui se propage par 
le même mécanisme ionique, qu'il s’agisse de l’électrolyse, de la 
conductibilité métallique, de la neutralisation par radioactivité, etc. 
Mais quelle est la source des ions qui prennent part au courant? 
Dans le cas des électrodes inaltérables, telles que les élec- 
trodes de platine, il est tout naturel d'admettre qu’elle est fournie 
exclusivement par les chaines ioniques résultant de chaines iody- 
namisées rompues et adaptées. 
La résistance sera donc d'autant plus faible que cette source 
est plus abondante, que la solution 
est plus concentrée. Si ces chaines A ; 
ne peuvent pas se rompre, le liquide 
n'est plus conducteur d’une part, et, 8 La 
d'autre part, l'absence de points de Ve 
soudure, de chaînes ouvertes, ne an rs 
permet plus la combinaison ou le 
dépôt électrolytique. 
Considérons d'abord le cas le plus simple (fig. 58), celui d’une 
molécule de NaCI iodynamisée, en dissolution, placée entre deux 
électrodes inaltérables a, b, et supposons que la chaine mn 
vienne à se trouver dans le voisinage de l'ion polaire w orienté 
positivement, il se pourra qu’un ion & étant moins sollicité par 8 
que par w se détache, devienne libre et, dès lors, commence à 
fonctionner entre a et b, ainsi que nous l'avons vu plus haut, de 
Fig. 38. 
