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lequel lui communique la forme sphérique, et supposons que l'on 
vienne à réduire progressivement le volume de cette goutte soit 
par évaporation, soit par un procédé quelconque ; il arrivera un 
moment où le diamètre de la fibre gyrostatique, qui constitue le 
réseau superficiel, deviendra comparable au diamètre de la sphère 
elle-même. A partir de ce moment, l'équilibre dynamique de 
cette fibre gyrostatique commencera à être compromis par suite 
de la nécessité où se trouvent les 
fibres ioniques de se rapprocher d’une 
manière anormale en a, b (fig. 40). 
Alors des ions seront libérés, orientés 
positivement ou négativement; en un 
mot, la particule sera électrisée positi- 
vement ou négativement. Des parti- 
cules semblables se repousseront réci- 
proquement et nous verrons apparaitre 
le mouvement brownien, auquel Spring attribue justement la 
persistance des milieux troubles. 
Si le milieu dans lequel nagent les particules n’est pas con- 
ducteur, les ions dont nous venons de parler resteront localisés 
dans le voisinage de la particule, mais il suffit d’y introduire un 
électrolyte poux voir disparaitre le phénomène. Les ions a ne 
tardent pas à faire partie des chaines ioniques; à mesure qu'ils 
se produisent, l'élément est déchargé et tombe au fond du vase. 
L'action condensante sera nécessairement renfor cée si l’on ajoute 
à ces chaines ioniques celles qui sont développées par le courant. 
La particule se rendra alors à la cathode ou à l’anode, suivant 
qu'elle est positive ou négative. 
Si l’on mélange des particules négatives et Lositives et si les 
charges négatives sont égales aux charges positives, il y aura neu- 
tralisation réciproque et dépôt. MM. Picton et Linder ont reconnu 
qu'il en était ainsi. M. Spring a constaté le fait pour le bleu d’ani- 
line et le rouge Magdala ; il ne l’a pas observé dans d’autres cas, 
mais, évidemment, par suite de la non-équivalence des charges 
de signes contraires. 
On peut enfin déterminer le dépôt du milieu trouble en 
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