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Si nous approchons un barreau de fer b (fig. 47) d’un 
aimant A, par exemple, nous développerons les polarités indi- 
Fig. 41. 
quées, et le pôle p se conservera, même après l'avoir mis en 
contact avee une masse de fer de volume illimité. 
Si, au contraire, nous approchons un conducteur À d’un 
conducteur B (fig. 48), les choses se passeront autrement, car si 
B << 
e É + 
PPS CRE) 
C A à 
Fig. 48 
nous mettons le pôle b en communication avec une masse 
conductrice de volume illimité, puis si nous enlevons cette masse, 
l'extrémité b aura perdu toute polarité. 
Il résulte de ceci que, contrairement à ce qui se passe pour 
l'aimant, le travail résultant de l'attraction et du rapprochement 
de c et de e n’est pas seulement employé à orienter les éléments, 
mais en même temps à les séparer de la matière, à dématéria- 
liser celle-ci, suivant l’expression très juste du D' Gustave le Bon. 
Lorsque nous aurons enlevé cet élément b, il n'existera plus de 
travail disponible pour en dématérialiser un autre, et toute 
manifestation électrique disparait, bien que la force d'orientation 
soit toujours présente. 
Au lieu d'employer à la dématérialisation le travail corres- 
pondant au rapprochement de c et de e, nous obtiendrons 
exactement les mêmes résultats dans un cristal où l'orientation 
existe, de même que dans le système ci-dessus, en utilisant le 
travail correspondant à une variation de température, lequel 
déterminera une variation d'énergie gyrostatique comparable 
