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ment, lorsqu'un cristal possède une droite aulour de laquelle les 
éléments se répêlent symétriquement par 53, 4, 6, une section 
normale à cette droite, appelée axe de symétrie d’ordre supérieur 
à 2, restera constamment éteinte entre les nicols croisés, parce 
que tout couple de directions privilégiées se répéterait autour 
de cet axe. 
Exemple. — Dans le rhomboëdre (fig. 1), une lame parallèle 
à l’une de ses faces aura pour axes ses diagonales et ne s’éteindra 
entre les nicols croisés que lorsque le couple rectangulaire formé 
par celles-ci viendra se placer parallèlement au couple rectangu- 
laire formé par les sections des nicols. Au contraire, une lame 
taillée perpendiculairement à la droite aa/, droite autour de 
laquelle les éléments se trouvent rangés symétriquement par 3 
et qui est donc un axe de symétrie d'ordre 3, restera constamment 
éteinte entre les nicols croisés. 
Polarisation rotatoire. 
Si l'on taille dans un cristal de quartz (Si O?) une lame L 
normale à l'axe zz/ (fig. 6), qui est un axe ; 
de symétrie d'ordre supérieur (*), et qu’on 
l'interpose entre deux nicols croisés, comme 
nous nous trouvons dans le 2° examiné 
ci-dessus, l'obscurité devrait persister. Or, 
on constate que cela n’est pas et que, lors 2e 
de l'interposition de la lame de quartz, le 
champ s'éclaire. Mais en tournant l’ana- 
lyseur dans un certain sens et d’un certain 
angle, de À en A’ par exemple (fig. 7), 
l'obscurité est rétablie. Comme l’analyseur 
ne peut éteindre qu'une vibration qui lui est ce 
normale, cela prouve que la vibration du Hit 
rayon émanant du quartz est dirigée suivant P/ perpendiculaire 
à A’. Ainsi une lame de quartz normale à l'axe a la propriété de 
(2 
(”) En apparence d'ordre 6, en réalité d'ordre 3, parce que les facettes 
qui modifient le cristal ne se trouvent qu’au nombre de 3 autour d’une 
extrémité de l’axe. 
