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lame cristalline, ce qui veut dire, d’une manière abrégée, retard 
relatif que la lame cristalline imprime à l’un des rayons par 
rapport à l’autre pendant qu’ils la traversent. Si l'épaisseur de 
la lame este, et si v, v’ sont les vitesses de propagation des deux 
rayons vibrant suivant x et y, les temps que ces rayons emploient 
pour traverser la lame cristalline sont respectivement 
e e 
L —= —») = —, 
) v’ 
de sorte que le retard R est donné par 
pire ©). 
v v’ 
On voit que le retard dépend de deux facteurs : l'un, 7, 
inhérent à la nature même du cristal et à la direction suivant 
laquelle la lame y a été taillée, l’autre, e, qui dépend de l’obser- 
vateur. On peut done avec une substance quelconque, et avec 
une lame qu'on y coupe dans un sens quelconque (*), fabriquer 
une lame donnant un retard déterminé à l’un des rayons réfractés 
par rapport à l’autre : il suffit pour cela d'en régler convenable- 
ment l'épaisseur. 
On peut se demander : La vibration qui était rectiligne à 
l'entrée de la lame restera-t-elle rectiligne au sortir de celle-ci ? 
IL est facile de voir qu’en général cela n’est pas : si les mou- 
vements vibratoires composants traversaient la lame dans le 
même temps, 1 seconde pour fixer les idées, sur la face de 
sortie, à un moment donné, les composantes seraient les mêmes 
(*) Pourvu que v soit différent de v’. Dans les lames ne possédant pas de 
directions privilégiées (page 10, Exceptions), la vitesse est la même dans tous 
les sens et le retard est nul quelle que soit l'épaisseur. Dans un cristal 
possédant un axe de symétrie d'ordre supérieur, par exemple dans un 
prisme à base carrée, une section parallèle à la base a un retard nul, tandis 
que dans une section parallèle à l'axe, v et v’ diffèrent le plus entre elles et 
l’on obtient, pour une certaine épaisseur, le plus grand retard possible; une 
section intermédiaire entre les deux considérées ci-dessus offrira un retard 
d'autant plus grand qu’elle se rapproche plus de la seconde. 
