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faudra done composer (fig. 18) x, avec y2, X2 aVeC Y3, X3 avec 1» 
(de retour) et ainsi de suite; on en conelut qu'en général la 
trajectoire sera eurvi- 
ligne. Pour préciser 
la forme de cette tra- 
jectoire, il faudrait 
préciser la loi d’après 
laquelle  s’accomplit 
l’oscillation de la mo- 
lécule (*). 
Mais, sans préciser 
cette loi, on peut trou- 
ver deux cas impor- 
tants où la vibration, 
malgré que les deux rayons soient en retard l'un sur l’autre, 
reste rectiligne au sortir de la lame. 
Fig. 48. 
a) Lames donnant aux rayons un retard relatif d’un nombre 
entier d'ondes. — Désignons par T le temps d'une oscillation 
entière, c'est-à-dire le temps que met la molécule d’éther pour 
aller (fig. 17) de sa position d’équilibre O en a; , revenir de a; en 
A;, puis de À; en O. Considérons une lame donnant aux rayons 
réfractés un retard de T secondes, et supposons que c’est le 
mouvement x qui est en retard. Lorsque ce dernier mouvement 
atteint le point O à la sortie, et que la moléeule va s’acheminer 
de O vers x, le mouvement y a déjà atteint ce point T° avant, de 
sorte que sur y la molécule vibrante a déjà été de O en y;, de y; 
en Ÿ, et de Y; en O; elle s’achemine donc de O vers y simulta- 
nément avec la molécule qui s’achemine de O vers x. Les choses 
se passent comme si le retard n'existait pas et la vibration reste, 
à la sortie, rectiligne, parallèle à la vibration incidente et de 
même amplitude. On arriverait au même résultat si l'on suppo- 
sait que le retard de la lame était de 2T, 5T, … nT, c’est-à-dire 
(‘) Cette oscillation s'effectue d’après la même loi que celle du pendule; 
on en déduit que la vibration rectiligne devient elliptique à la sortie de la 
lame cristalline. 
