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placé parallèlement au diamètre qui sépare les deux demi- 
disques. L’analyseur est mobile et porte une alidade parcourant 
un limbe gradué. Supposons (fig. 21) le polariseur fixé en P et 
voyons quelle est l'apparence du diaphragme vu à travers l’ana- 
lyseur placé en A : la vibration P traverse la lame de verre sans 
déviation et l'amplitude de sa 
composante suivant la section 
de l’analyseur est OM: au 
contraire, à travers la lame 
cristalline, la vibration déviée 
émerge en P’ symétrique de P 
par rapport aux axes de la 
lame; son amplitude OP’ est 47 
égale à OP et sa composante KE VAN : \ 
suivant la section de l’analy- Pie | P' 
seur est ON. Comme l’inten- x 
sité est d'autant plus grande Fig. 21. 
que l'amplitude est plus grande (*), il s'ensuit qu’en général 
les deux demi-disques seront différemment éclairés; ainsi, dans 
la position figurée, la partie de gauche (amplitude ON) sera à 
peine éclairée, tandis que celle de droite (amplitude OM) le sera 
fortement. On peut mieux suivre la différence d’éclairement 
pendant la rotation de l'analyseur en observant que les points 
analogues à M, à cause de M — 90°, se trouvent sur la circon- 
férence décrite sur OP comme diamètre, tandis que les points 
analogues à N constituent une circonférence décrite sur OP’ 
comme diamètre. 
Dans une position quelconque OA’ (fig. 22) de l’analyseur, 
les segments OL, OV interceptés par les deux circonférences 
représenteront les amplitudes dans les deux demi-disques, la 
circonférence relative au verre étant celle de gauche; on peut 
par cette méthode s’expliquer toutes les particularités du phéno- 
mène : 
Supposons d’abord l'analyseur en OX suivant l’un des axes 
(") L’intensité est proportionnelle au carré de l'amplitude. 
