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en la cual i é /' representan los valores de las dos corrientes 

 por unidad de longitud, ds y ds' las longitudes de ambos 

 elementos, e el ángulo que forman, u y u' los ángulos que 

 forma, con la dirección de ambas corrientes, la recta a a c 

 que une sus dos puntos medios, y por último, C, una cons- 

 tante que depende de las unidades que se elijan. 



Sobre esta fórmula algo hemos de decir más adelante; por 

 el pronto, la damos por demostrada, ya por los procedi- 

 mientos de Ampére, ya por comprobaciones puramente ex- 

 perimentales. 



Dicha fórmula es la que hemos de aplicar á cada dos ele- 

 mentos de los dos sistemas en pre- 

 sencia; la corriente y el imán. 



Consideremos una sección cual- 

 quiera de dicho imán, A' B' C'D', 

 que al substituirle por un sistema 

 de corrientes se convertirá en una 

 corriente cerrada á lo largo del 

 contorno, y como podemos supo- 

 ner que la sección del imán era 

 muy pequeña, podremos conside- 

 rar cuatro elementos de corrientes A'B', B'C, C'D' y D'A'. 

 Y deberemos calcular las fuerzas que se desarrollan entre 

 estos cuatro elementos y todos los de la corriente EE '. 



Obtenida la fuerza resultante, ó mejor dicho, la acción re- 

 sultante, integraremos todas las secciones del imán, desde 

 ABCD hasta el infinito, y la fórmula final que obtengamos 

 deberá coincidir con la que da la experiencia: 



R 



Empecemos por estudiar la acción del elemento de corrien- 

 te A'B' (fig. 21 ), sobre toda la corriente infinita EE', y para 

 más claridad, pongamos en una figura aparte (fig. 25) am- 

 bos elementos: el A' B' y la corriente EE'. 



