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Esta fuerza, que sigue la dirección o a dará dos compo- 

 nentes, una según el eje oy, otra según el eje oF. Pero si 

 tomamos sobre la corriente EE' el elemento a"b" = a'b', y 

 colocados ambos simétricamente respecto á oF, la intensidad 

 de la fuerza entre A' B' y a" b" será igual á la anterior, de 

 suerte que las componentes, según el eje oy, así como según 

 la corriente a" b', serán iguales y contrarias, y las dos com- 

 ponentes, según oF, serán iguales y se superpondrán; y 

 como podemos siempre unir dos á dos los elementos simé- 

 tricos de EE', la acción total entre esta corriente y el elemen- 

 to A'B' actuará sobre oF y será igual al doble de la acción 

 entre dicho elemento A ' B' y la mitad de la corriente, es 

 decir, la que corresponde á FE'. 



En resumen, sólo debemos calcular la acción entre A' B' y 

 la corriente FE' y duplicar esta acción, para lo cual basta 

 integrar respecto á w desde la posición oF k oy de la recta 

 r , con lo cual se comprenden todos los elementos de dicha 

 corriente FE'. 



Asi, pues, w debe variar entre cero y — . 



Sólo nos falta expresar en la fórmula anterior el elemento 

 a'b' en función de la variable de la integración co. 

 Tendremos evidentemente en la figura 25 



,., a'c r'du 



ab = 7TT-= , 



coso a C COSoj 



y substituyendo 



, n Iiar'dto \ 3 "1 



/ = C — 1 sen-to ¡ 



r'-cosw L 2 



de modo que la componente sobre oF será 



/cosw = C I 1 sen-t-) c/co 



r L 2 J 



