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dremos considerar reunida en el contorno del rectángulo A' 

 D', con lo cual, la acción de dicho rectángulo sobre la corrien- 

 te EE', estará representada por la fuerza F lt cuyo valor será 



_ _ Iidr .a.b 



F i = c ~ — l > 



r- 



en que ab representará el área de dicho rectángulo. Claro es 

 que podemos substituir á EA\ que es r, la longitud Eg que 

 es próximamente igual. 



Cada rectángulo de los que están distribuidos á lo largo 

 del imán en substitución al mismo, determinará una fuerza 

 análoga á la F u sin más que poner en la fórmula en vez de 

 r su valor. 



La fuerza total será la suma de todas estas fuerzas, puesto 

 que todas tienen la misma dirección; y se obtendrá inte- 

 grando el valor precedente desde R, que corresponde á la 

 sección A D, hasta el infinito, ya que hemos supuesto que el 

 otro polo hasta el infinito se ha alejado. 



Llamando F á dicha fuerza total, tendremos 



r 00 Ii.a.b /-i Y* 



i c ^ — dr =- CIi.a.b[—\ 



.00 /.-„/, / i \0Q 



Ii.ab 



C 



R 



Si suponemos que se escogen las unidades de tal manera, 

 que iab tenga el mismo valor numérico que el polo, ó sea 

 proporcional á él, que es la hipótesis generalmente acepta- 

 da, tendremos, haciendo i . a . b = pó proporcional á p, 



R 



que es exactamente la misma fórmula que habíamos obtenido 

 experimentalmente. 



