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recta AB hasta donde queramos, sin consumir trabajo, por- 

 que la acción entre los dos elementos ab y ef, es nula, se- 

 gún demuestra la fórmula de Ampere, puesto que para este 



caso 



£ = 90, io = 90, co'=0; 



y, además, podríamos demostrar esto mismo, apoyándonos 

 en la simetría, por un razonamiento directo que se considera 

 evidente. 



Una vez el elemento ef en la situación e'f, á cualquier 

 distancia de A , deshagamos el giro anterior,' colocando á di- 

 cho elemento en la posición c a" paralela á ab. Este giro, como 

 el anterior, podremos efectuarlo sin desarrollo de trabajo, ó 

 con un trabajo infinitamente pequeño de orden superior. 



Y si ahora abandonamos los elementos c a" y ab á su fuer- 

 za de atracción, el sistema desarrollará un trabajo finito, que 

 será la integral 



x 



* ii'ds . ds , 

 C dr. 



De suerte que hemos creado, y podemos seguir creando, 

 trabajo en cantidad indefinida, consumiendo cantidades infi- 

 nitamente pequeñas de orden superior. 



No sólo en este caso, sino en general, todo sistema que se 

 encuentre en análogas condiciones, podría considerarse como 

 una máquina de movimiento continuo. 



Si un punto, A , y lo que digamos de un punto podríamos 

 generalizarlo para un sistema, al pasar de una posición A á 

 otra posición B, está sujeto á una fuerza tal, que el trabajo 

 de dicha fuerza es el mismo, sea cual fuere el camino que 

 siga el punto, para pasar de A á B, se dice que la fuerza 

 tiene una potencial, y no podría servir dicho punto, ni su 

 movimiento, como máquina de movimiento continuo. Pero si 

 el trabajo entre dos puntos depende del camino, lo contrario 

 puede afirmarse. Sobre todo esto ya insistiremos en otra 



