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nombres contrarios, según se estudia en muchos tratados de 

 electricidad: en el de Mascart, por ejemplo. 



6.° Cuando hay otro conductor en presencia del primero, 

 este sistema de curvas semejantes, que son verdaderas líneas 

 de fuerza, actúan sobre la capa del dieléctrico que rodea al 

 segundo conductor, contrariando su efecto, y alterando las 

 presiones que sobre el conductor ejerce, si las dos corrien- 

 tes van en el mismo sentido, y actuando en el mismo que la 

 electricidad de la expresada capa, si las dos corrientes van 

 en sentido contrarío. Y es claro que se supone que los dos 

 elementos de corriente son paralelos y perpendiculares á la 

 línea que une sus centros. 



7.° Admitiendo todas las hipótesis anteriores como bue- 

 nas, se demuestra fácilmente que los elementos se atraerán, 

 si las corrientes van en el mismo sentido. Porque las líneas 

 de fuerza disminuirán las presiones en la parte próxima al 

 primer conductor, y las disminuirá también en la parte leja- 

 na; es decir, á un lado y otro del segundo conductor, siem- 

 pre en la capa expresada del dieléctrico, pero disminuirá 

 más la presión en el interior que en el exterior, con lo cual 

 resultará una fuerza atractiva en la apariencia; en rigor será 

 debida á un exceso de presión de la parte más lejana. 



Lo contrario sucederá si las corrientes van en sentido 

 opuesto. 



Efectuando los cálculos que se resienten del mismo carác- 

 ter hipotético de todo el sistema de demostración, se llega á 

 la fórmula de Ampere para dos elementos paralelos. 



8.° Aplicando todavía estas hipótesis á dos elementos si- 

 tuados en la misma recta, se comprueba, con un poco de 

 buena voluntad, la misma fórmula de Ampere para este 

 caso; y combinando ambos resultados, se llega á la fórmula 

 general. 



El carácter de esta demostración, ya hemos dicho cual es: 

 demostrar las fórmulas de la Electrodinámica, apoyándose 

 única y exclusivamente en los principios de la Electroestática, 



