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punto material, pero de ellas se deducen también las ecua- 

 ciones del equilibrio, porque, si el punto está inmóvil, x, y, z 

 serán constantes, y los tres coeficientes diferenciales relati- 

 vos á t serán nulos, luego las condiciones de equilibrio son 

 para un punto cualquiera: X=0, Y=0, Z-=0. 



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Si consideramos ahora un sistema de puntos y buscamos 

 las condiciones de equilibrio y las ecuaciones del movimien- 

 to, deberemos distinguir dos casos. 



1.° Que los puntos estén completamente libres, es decir, 

 sin ninguna clase de enlace; sujetos únicamente á las fuer- 

 zas que sobre cada uno de ellos actúen, ya sean fuerzas ex- 

 teriores al sistema, ya acciones mutuas entre los mismos 

 puntos, que constituyen dicho sistema. 



Este caso es sumamente sencillo, lo mismo para el pro- 

 blema estático que para el problema dinámico; no hay más 

 que repetir para cada punto lo que antes explicábamos, y 

 así, cada punto del sistema tendrá tres ecuaciones que de- 

 terminarán su movimiento. Sólo hay que advertir que, en 

 general, las X, Y, Z, contendrá, cada una de ellas, ó podrá 

 contener, las coordenadas de muchos puntos del sistema, y 

 aun de todos; será una complicación para el problema ana- 

 lítico, mas no lo es para el planteamiento del problema 

 mecánico. 



Asimismo, si se trata del equilibrio, cada punto exigirá 

 tres condiciones análogas á las que antes establecíamos. 



2.° Y este caso es ya más complicado: Cuando entre los 

 diferentes puntos existen enlaces. 



Estos enlaces pueden ser de muchas clases; citemos al- 

 gunos sólo como ejemplo. 



Uno ó varios puntos del sistema deberán estar constante- 

 mente sobre una superficie, ó sobre una curva, y entonces 



