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planos coordenados rectangulares; mas para el curso de la 

 demostración, conviene referirlos transitoriamente á tres 

 puntos fijos P, Q,R. 



Cada punto, como indicábamos antes, estará definido por 

 sus tres distancias á dichos tres puntos fijos, y las ecuacio- 

 nes de enlace supondremos que están expresadas en función 

 de dichas distancias p, q, r; p x , q if r 1 



Si estuvieran expresadas en función de x, y, z, por un 

 cambio de coordenadas, se expresarían en función de/7, q, r~ 



Y es más, este cambio de coordenadas puede ser muy 

 sencillo, al menos de un modo aproximado, si se eligen los 

 tres puntos P, Q, R sobre los ejes de x, y, z, y á una gran 

 distancia del origen. 



Supongamos que se fijan todos los puntos del sistema me- 

 nos el punto A í y veamos á qué se reducen las condiciones 

 de equilibrio de este punto. 



Fijémonos en la ecuación de enlace L t = 0. 



En esta ecuación no quedarán más que tres variables, que 

 serán las tres distancias del punto A t á los puntos fijos de 

 referencia P, Q, R; todas las demás distancias serán cons- 

 tantes de la ecuación, y no tendremos necesidad de expre- 

 sarlas: escribiremos, pues, de esta manera, la ecuación de 

 enlace: 



L x (P, Q, r) = 0. 



Decir que el punto A x ha de satisfacer á esta ecuación; 6 

 de otro modo, que p, q, r, han de satisfacer á esta ecuación, 

 equivale á exigir que el punto A 1 quede sobre la superficie 

 ¿1=0. 



En suma, podemos prescindir de este enlace y substituido 

 por la superficie en cuestión. Pero la acción de una superfi- 

 cie sobre un punto, cuando no hay rozamiento, equivale á 

 una fuerza normal. 



Ahora bien, en virtud del Lema, las tres derivadas par- 

 ciales 



