Pa^ = A x b, 



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1 dp' 



y en este caso podemos suponer la varilla ideal A X P libre, 

 porque la fijeza de su extremo P está suplida por la acción 

 de esta, última fuerza. 



Continuando con la aplicación de la ecuación de enlace L x 

 á los demás puntos del sistema, podremos repetir para el 

 punto A 2 todo lo que hemos dicho para el punto A¿. 



Es decir, suprimir dicha condición L t = para el pun- 

 to A 2 ; aplicando á este punto tres fuerzas en la dirección de 

 A 2 P, A 2 Q y A 2 R, que tendrán los valores 



d L x d L, d L t 



Pi — — i \H — — t V-i 



dPx dq, dr x 



de las cuales fuerzas sólo hemos representado una en la 

 figura, á saber: A 2 c l} que es la que pasa por el punto P. 



Fijemos bien las ideas. 



Para este punto A 2 , en la ecuación de enlace 



¿i (P, q> r; Pu q u r t ; p 2 , q s , r%; p 3 , q 8 * h) = 0, 



sólo consideraremos como variables p u q íf r x y todas las 

 demás como constantes, de modo que abreviadamente po- 

 dremos expresar la ecuación de enlace por 



Li(Pu<Ii,r 1 ) = 0, 



y repitiendo lo que antes explicábamos, resultarán las tres 



, dL t 

 fuerzas u t 



dPx 

 Lo mismo que antes, aplicaremos en P una fuerza cuyo 

 valor numérico será 



