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para evitar confusiones, y para recordar que en 4, hay un 

 doble sistema de tres fuerzas, y que si hubiera más ecuacio- 

 nes de enlace, á cada una de ellas corresponderían tres fuer- 

 zas más. 



Por lo demás, para las nuevas fuerzas correspondientes al 

 nuevo enlace, tendremos en todas ellas el mismo coefi- 

 ciente > 2 , en general, distinto del anterior. 



Y el resto de la demostración es bien sencillo. 



Podemos ya considerar que los cuatro puntos A lf A 2 , A. A , 

 A i} están completamente libres, sin enlace de ninguna clase, 

 pero sujetos á la acción de diferentes fuerzas, que conviene 

 enumerar. 



En el punto Á t actuarán dos clases de fuerza. 



1.° Las fuerzas F lf cuyas tres componentes serán X x , 

 Y Í ,Z 1 ; éstas son las que llaman los autores fuerzas directa- 

 mente aplicadas, y comprenden dos grupos: Primero, las 

 fuerzas exteriores; y segundo, las fuerzas interiores ó ac- 

 ciones entre los puntos del sistema. 



2.° Las fuerzas de los enlaces, que en la figura se ve que 

 son seis; tres procedentes del enlace L t = 0, cuyos valores 

 hemos visto, que son: 



. dL x . dL x . d L x 



K i — ; — > K i — : — > K i 



dp dq dr 



y otras tres, procedentes de la ecuación de enlace, L 2 



á saber: 



d Lo . d L 2 . d L ¿ 



X 2 — - — , X 2 — —^-, X 2 



dp dq dr 



Lo que hemos dicho para el punto A it debe repetirse para 

 los demás puntos A 2 , A 3 , A i} - en cada uno de ellos tendre- 

 mos un doble grupo; uno para las fuerzas directamente apli- 

 cadas, otro para las fuerzas de los enlaces, que comprende- 

 rá tres para el enlace L x = con el coeficiente \; otras tres 



