- 173 — 



ox 2 -) oy 2 -j i- oz 2 -f 



d x 2 d y 2 



úfLj . dL x % úfLi 



-1- — — °*1 + -— ^ &J>4 + — — &*4 • 



dx t dy^ dz K J 



[otra expresión de la misma forma que la anterior, ~| 

 L substituyendo á L x la función ¿ 2 



ó abreviadamente, 



\ dx dy dz J 



+ - 1-, / tí L( ,. . tí L9 ,. 1 tí Lie, - 



\ dx dy dz 



en que cada suma se ha de extender á las coordenadas de 

 los cuatro puntos. 



Pero no olvidemos, que L t = y L 2 = que explícita- 

 mente comprenden todas las p, q, r, serán por lo mismo 

 funciones de todas las coordenadas x, y, z, correspondien- 

 tes á los puntos A x , A 2 , A,, A±. 



De donde resulta que el primer paréntesis, no es más que 

 el resultado de la diferenciación de L y = 0, por relación á 

 todas las x, y, z; luego si las variaciones de estas cantida- 

 des han de ser como exige el teorema, compatibles con los 

 enlaces, es preciso que todo el paréntesis sea igual á cero, 

 y lo mismo podemos decir de la segunda linea; en suma, 



T Aí + T Ai + T Á3 + T Ai = 0. 



Que es, como si dijéramos, que las fuerzas de los enlaces 

 satisfacen al principio de las velocidades virtuales. 



