- 226 — 



Sean (fig. 43) las fuerzas que actúan sobre el siste- 

 ma, F lt F 2 ..., aplicadas respectivamente á los puntos m u 

 iih,...: se comprende, sin dificultad, que si se considerasen 

 completamente libres los puntos m 1( m 2 ..., y, además, in- 

 móviles, se les podría aplicar á cada uno de ellos ciertas 

 fuerzas, H t á m 1 ; H., á m 2 , y así sucesivamente, tales que 

 les comunicasen las aceleraciones que tienen realmente en el 



Figura 43. 



instante que se considera. Bastaría con determinar H u H 2 ..., 



por las ecuaciones del movimiento del punto libre. Para el 



punto m^ 



d-x x 



m. 



m. 



m, 



dt* 



dt 2 



d-z x 

 dt* 



= // t eos (//,, x) 



= #, eos (H if y) 



= H { cos(// u z) 



y lo mismo para los demás puntos. 



Volvamos ahora al sistema en movimiento, suprimamos 

 las fuerzas H, pero pongamos en cada punto una fuerza h, 

 igual y contraria á //: ó sea, /z, igual y contraria á //, , h,, 



