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Sin embargo, algo tenemos que decir todavía sobre el úl- 

 timo término Q de cada ecuación de Lagrange. 



Cómo se determina cada Q, ya lo hemos explicado; pero 

 hay un caso particular en que debemos fijar nuestra aten- 

 ción. 



Este último término que estamos considerando, procede 

 de la transformación de coordenadas del último término de 

 la ecuación de Hamilfon, que es la suma de trinomios de 

 esta forma: 



Xhx + Yo y + Zoz. 



Pero en algunos casos, los más importantes dada la hi- 

 pótesis mecánica, X, Y, Z son funciones de forma particu- 

 lar; es decir, que son las derivadas de una cierta función, 

 de x, y, z, que llamaremos función de fuerza ó función po- 

 tencial, con signo cambiado, y que designaremos por 



— U{x, y, z). 



De modo que en este supuesto 



v dU v dU 7 _ dU 



dx dy dx 



y sólo por dar más sencillez á los enunciados, se pone en 

 evidencia este signo menos: es puramente cuestión de nota- 

 ciones. 



Dicha observación se enlaza con un principio fundamen- 

 tal de Mecánica, y fundamental todavía en la explicación 

 mecánica de los fenómenos del Universo, y, es claro que, 

 por hoy, no podemos tratar la cuestión en general, y hemos 

 de limitarnos á algunas indicaciones sobre puntos especia- 

 les, enlazados con nuestro objeto. 



Para no ir completamente á ciegas, pongamos un ejem- 

 plo. Supongamos que el sistema se reduce á un punto, el 



