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trata de la observación de variaciones, durante las cuales no 

 haya que intervenir mecánicamente. Para un mismo valor 

 de x, dicho se está que la posición más conveniente es la 

 que corresponde á y = 0; pero si hemos de comparar un 

 punto del eje x con otro del eje y, la elección depende de 

 las circunstancias: nosotros hemos colocado siempre el imán 

 en x. 



Un aumento en L produce siempre el mismo efecto que 

 en x, de donde parece defivarse la conveniencia de dismi- 

 nuir dicha magnitud, disminución que no deberá llevarse 

 muy adelante para impedir que — A M sea muy pequeño. 



Preconizábamos más arriba la conveniencia de operar por 

 un método de cero: el par antagonista utilizado con este 

 fin, lo engendraba una bobina, recorrida por una corriente 

 medida en la forma que veremos más abajo. Después de 

 lo que hemos dicho respecto á la colocación del imán estu- 

 diado, se comprende que lo más ventajoso es el empleo de 

 un par de bobinas, susceptibles de engendrar un campo uni- 

 forme en la región ocupada por el imán central; no obstante, 

 en este primer ensayo utilizamos una bobina única, colocada 

 de forma que dicho imán elemental ocupe, respecto de ella, 

 la primera posición principal de Gauss. 



Teniendo la precaución de determinar previamente, por 

 un método cualquiera, el momento inicial de la barra estu- 

 diada, hubiéramos podido obtener los valores absolutos 

 de la variación del momento magnético; pero, también con el 

 fin de simplificar este primer trabajo, nos hemos conformado 

 con determinar las variaciones relativas del mismo, evíden- 

 mente iguales á las que sufre la intensidad de la corriente en 

 la bobina compensadora, para mantener el sistema en el 

 cero. 



3. Para elevar la temperatura de los imanes estudiados, 

 hemos utilizado una estufa eléctrica, representada aparte en 

 la figura 5. Un grueso tubo de cobre, a, de un centímetro 

 de diámetro interior y un decímetro de largo, servía de es- 



