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queleto á un arrolle de hilo doble de cobre, e f, aislado: un 

 ensayo preliminar demostró que la bobina así formada no 

 actúa sobre el magnetómetro. En el interior de este tubo se 

 colocó el imán c, que se inmoviliza mediante dos tapones, 

 b y b', también de cobre, y uno de los cuales está atravesa- 

 do por el par temoeléctrico d: la gran conductibilidad del co- 

 bre asegura una temperatura bien uniforme en la región que 

 ocupa el imán. Por último, para evitar el enfriamiento por 

 radiación, se rodeó el tubo por una gruesa capa de papel de 

 amianto, y los espacios h h' se rellenaron con algodón. 



Para determinar la temperatura de la barra se empleó un 

 par cobre-maillechorts previamente estudiado por el método 

 potenciométrico, en la forma que vamos á describir. 



El potenciómetro, representado esquemáticamente en P' a 

 (figura 5), está formado por una barra de latón P', de un 

 metro de longitud y 0,00374 de resistencia, que termina en 

 un pocilio, b, de mercurio. Sobre un semicírculo, concéntrico 

 con b, se encuentran dispuestas doce resistencias de hilo 

 grueso de cobre, terminando también en pocilios de mercu- 

 rio: cinco de estas resistencias equivalen, cada una, á un de- 

 címetro de P'; otras cinco, á la mitad de P', y las dos restan- 

 tes, á dos veces y media la longitud total. Un grueso puente 

 de cobre, equivalente á un centímetro de P', establece la 

 comunicación entre estas resistencias y la barra. Para ca- 

 librar este potenciómetro utilizamos el procedimiento del 

 puente de Lord Kelvin que hemos descrito en otra oca- 

 sión l . 



Para apreciar el equilibro empleamos un galvanómetro 

 de Arsonval-Carpentier, con suspensión de bronce fosforoso 

 plana, que en las condiciones del montaje apreciaba 0,07.10 -,i 

 de voltio por cada milímetro de la escala, colocada á 150 

 centímetros del espejo. 



Las soldaduras caliente y fría del par se sumergieron en 



An. de la Soc. esp. Fis. y Química, II, 48. 



