m< 



m. 



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 d*y x dU 



dP dy x 



d*z t dU 



dV- dz x 



Hemos expresado las tres ecuaciones del movimiento res- 

 pecto al punto x x , y x , z x : para cada punto de los p que for- 

 man el sistema, tendremos un grupo análogo. 



Puesto que la hipótesis mecánica consiste, en que sean 

 cuales fueren las apariencias del fenómeno físico, en el fon- 

 do no hay más que el movimiento de las masas m bajo la 

 acción de las fuerzas indicadas, es evidente que las coorde- 

 nadas de todos los puntos x, y, z, deben ser funciones de 

 los parámetros q: por decirlo de este modo el elemento de 

 la mecánica en función del elemento físico. 



Este es el espíritu de todos los problemas de la Física ma- 

 temática, cuando se acude á la hipótesis mecánica. 



Los accidentes del fenómeno físico dependen del movi- 

 miento de las masas, ó sea de las coordenadas x, y, z y de t. 



Por otra parte, la experiencia da que estos mismos acci- 

 dentes del fenómeno dependen de los parámetros q; luego 

 es evidente que todas las coordenadas del sistema depende- 

 rán en cada instante de dichos parámetros, es decir, que de- 

 beremos tener: 



*i = «i(<7i,? 2 Qn),yi = M?i,<72 Qn),z x =y x {q xy q, q n ); 



*2=«2(<7i>?2 Qn),y2 = h(Qi,Q-2 Qn),z,=y,{q x ,q, q n ); 



Xp = a p(quQ? Qn^yp^hiQ^Qi qn),Zp=v p (q u q., q n ). 



Estas funciones a, p¡ y son arbitrarias y de ellas podemos 

 disponer como más nos convenga, para que el movimiento 



