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encontrará con carácter de unidad, y no ciertamente un nú- 

 mero infinito de soluciones entre las cuales escoger. 



Tal es, si no hemos comprendido mal, el sentido del teo- 

 rema del ilustre maestro. 



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Para que mis oyentes comprendan aún mejor el teorema 

 que acabamos de explicar, y sobre todo su última parte, 

 presentaremos un ejemplo sencillísimo, un caso particular 

 en que los cálculos son elementales. 



Supongamos un fenómeno físico, que dependa de un solo 

 parámetro q, y en que se satisfaga á las condiciones que 

 quedan establecidas, tan sólo por el movimiento de dos ma- 

 sas m, m'. 



En estas hipótesis, las ecuaciones de-Lagrange se reduci- 

 rán á una sola: 



dT 



d 



dq dT _ dU_ = Q 



dt dy dq 



Las ecuaciones que determinan las coordenadas de los 

 dos puntos serán : 



x 1 = a 1 (g) 



yi = fc (?) 



' y 2 = P 2 (?) 



¿2 T= T2 (?) 



Y la forma de T será la siguiente : 



2 l\dq dt) \dq dt ) \ dq dt ) J 



