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involución que pasa por el eje. Y por estar las generatrices 

 comunes en el plano polar de la recta intersección de los 

 planos tangentes comunes, toda superficie cónica de revolu- 

 ción está inscrita en el absoluto de la radiación del mismo 

 vértice que ella. Recíprocamente: el absoluto de una radia- 

 ción es la superficie cónica en que se hallan inscritas todas 

 las superficies cónicas de revolución del mismo vértice. 



No difiriendo, por lo demás, esta teoría de la euclidiana 

 en nada absolutamente, hemos preferido citar, sólo para me- 

 moria, estos enunciados, en que vamos á fundar las demos- 

 traciones ulteriores, remitiéndonos para lo demás á la obra, 

 ya citada, del Sr. Torroja. 



§2.° 



REPRESENTACIÓN ANALÍTICA DE LOS ELEMENTOS GEOMÉTRI- 

 COS EN LA RADIACIÓN 



12. El elemento métrico de que vamos á hacer uso ex- 

 clusivo es el ángulo, razón por la cual designamos á la mé- 

 trica y analítica que en él se funda con el nombre de geome- 

 tría angular, á diferencia de la geometría usual , que, por re- 

 ducir todas sus medidas á medidas de longitud ó lineales, 

 podría designarse con el nombre de lineal. Si en un haz de 

 primer orden escogemos un elemento origen, todo número n 

 representará un rayo dado por su distancia angular al ele- 

 mento origen y referida á un ángulo tomado arbitrariamente 

 por unidad. Designemos por O, O' los dos semirrayos del 

 rayo origen y por R, R' los de un rayo cualquiera, dado 

 por su distancia angular RO = n. A partir de un cierto valor, 

 que designaremos por -, el semirrayo R comienza á tomar 

 las posiciones que ocupó el R' durante la primera semirre- 

 volución. A partir de 2 ti, hasta 3n, el rayo RR' vuelve á to- 

 mar las mismas posiciones que en su primera semirrevolu- 

 ción. También podríamos haber designado por « el valor de 

 una revolución entera. En el primer caso, representando por a 



