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serie de fuerzas/,/',/" entre cada dos puntos ó masas, 



representando á su vez las fuerzas interiores, centrales todas 

 ellas, puesto que van de punto á punto, de m á m' , de m 

 á m" , de m' á m" 



Y después, para acabar de definir el sistema, posiciones 

 iniciales determinadas, velocidades iniciales también deter- 

 minadas, y condiciones conocidas para toda la superficie 

 del cuerpo ó del sistema; á no ser en los casos en que se 

 suponga, que el sistema es indefinido y llena el espacio 

 infinito. 



Con estos datos, el problema mecánico queda completa- 

 mente definido, y á pesar de su inmensa complicación, es de 

 los más sencillos; porque los puntos son Ubres, de modo 

 que no hay que considerar ninguna clase de enlaces, que era 

 por entonces el bello ideal en estos problemas. Así como 

 en tiempos posteriores se han aficionado, si se me permite 

 la palabra, los matemáticos al sistema de los enlaces, y por 

 eso, en vez de emplear las ecuaciones de los puntos li- 

 bres, aplican el principio de las velocidades virtuales, y en 

 vez de las ecuaciones primitivas de la Dinámica, las ecua- 

 ciones de Lagrange; como veremos en su día al explicar 

 los admirables métodos de Maxwell, adivinadores y pre- 

 cursores de las experiencias de Herz y de la telegrafía sin 

 hilos. 



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Cuando se suponen las fuerzas centrales, como acabamos 

 de indicar, puede admitirse que los puntos son libres, ac- 

 tuando sobre cada uno las fuerzas externas F, F' ...., y las 



fuerzas internas/,/' ; y así, obteniendo para cada punto 



las componentes de las F y /, paralelas á los tres ejes coor- 

 denados, componentes que designaremos por X, Y y Z 



las ecuaciones del sistema, sea el sistema el que fuere, ten- 

 drán esta forma general: 



