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d*X v 



dP 



m u y = y ' para el punto m, 



dn 



d*z „ 



m = Z 



dP 



m - = x 



dt 2 



\ 



m 



' ¥ — y' para el punto ni, 



dt' 



\ 



, d*z' 7 , 

 m = Z 



at- 



en las que m, m , m" son las masas como ya hemos dicho; 



x, y, z , las coordenadas del punto m, y lo mismo para los 



demás puntos; y X, Y, Z...... las componentes de la fuerza 



que actúa en m , que será en último análisis la resultante 



de las fuerzas F y /para cada punto en particular. 



Claro es, que X, Y, Z contendrán ó podrán contener 



en general todas las coordenadas del sistema. Por ejemplo, 

 /, que es la acción mutua entre m y m', dependerá de la 



distancia mm, que es V (x — x') 2 -\-(y — y')' 2 -\-(z — z') 2 ; 

 y por lo tanto, entrarán las coordenadas de m, m' en/. Pero 

 como por el pronto, debemos suponer, que en cada punto 

 m actúan las atracciones y las repulsiones de los demás pun- 

 tos, por eso decimos que en/, y por lo tanto en la resultan- 

 te de las /y F, y por fin, en sus componentes X, Y, Z en- 

 trarán, al menos en una primera exposición de la teoría, y 

 aunque esto luego se limite, las coordenadas de todos los 

 puntos del sistema. 

 Circunstancia que importa poco para el problema mecáni- 



