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nar el valor de F para conocer la acción de dicha fuerza so- 

 bre el punto en cuestión. 



F es la fuerza que se ejercería, no sobre el punto, sino 

 sobre una masa igual á la unidad, si existiese en este 

 punto. 



Por eso, considerando nuestro sistema de la fig. 1. a , para 

 cada punto m, que ocupa una posición determinada, definida 

 por las coordenadas x, y, z, actuará la fuerza Fcon el valor 

 que resulte de poner en vez de x, y, z los valores de dicho 

 punto. Y si F está referida á la unidad y se trata de masas 

 ponderables la fuerza será 



m F (x, y, z). 



En cambio para otro punto a en que no hay materia, la 

 acción F será nula. 



Lo que hemos dicho respecto á las fuerzas exteriores 

 cuando son atracciones newtonianas, pudiéramos repetir 

 punto por punto para la fuerzas eléctricas y magnéticas. 



Una masa eléctrica tiene un campo de acción, y la ejerce 

 para cada punto del espacio según la función de las coorde- 

 nadas de ese punto; pero es preciso que en dicho punto 

 exista otra masa eléctrica. Si no la atracción ó la repulsión 

 eléctrica será una mera posibilidad. 



Todo lo cual puede repetirse para las masas magnéticas 

 que tienen su campo propio, que también podemos llamar 

 como antes campo de posibilidad; pero las acciones no se- 

 rán reales para cada punto, si eñ él no existe otra masa 

 magnética. 



* * 



Lo dicho parece sencillo, elemental y evidente, y hasta 

 cierto punto lo era en la Física matemática clásica. No lo es 

 tanto en la Física moderna, porque el espacio no se supone 



