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2e' 2 = a -f- c -j- (a — c) cosg cosg' \ 

 -\- \(a — c) 2 sen 2 ^ sen 2 g-' -j- 4<t* 



Además, llamando K al cociente de los ejes de la elipse 

 correspondiente al rayo ordinario, y K e al cociente de los 

 ejes de la elipse correspondiente al rayo extraordinario 



2?K = — = (a — c) seng seng' + 



+ V( fl — c )~ sen 2 ^ sen 2 ^' -\- 4? 2 . 



Tal es la teoría de la polarización rotatoria, bastante satis- 

 factoria, si no fuera que las observaciones de Voigt en el 

 cuarzo y de Pocklington, que obligan á adoptar para las / 

 diferentes valores, según los tres ejes. Para nosotros nos 

 será suficiente. 



Téngase en cuenta que, en lo que precede, no nos hemos 

 propuesto detallar esta teoría, ni mucho menos, sino mostrar 

 los puntos de partida para la explicación de los fenómenos 

 observados. 



APLICACIÓN Á LOS FENÓMENOS OBSERVADOS 



Recordemos antes la disposición experimental: La luz atra- 

 viesa primeramente un nicol, después un cuarzo, luego una 

 lámina de mica, por último otro cuarzo normal al eje como 

 al primero y un analizador. (Luz convergente.) 



Al abandonar el primer cuarzo, la luz que entra en él pola- 

 rizada rectilíneamente, sale polarizada elípticamente; la mica 

 modifica la vibración elíptica, haciendo experimentar un re- 

 traso á las dos componentes, según las secciones principales, 

 y de tal modo, que una retrase respecto de la otra tal ó cual 

 fracción de onda (V- 2 , 7i> L /gó ] ,). La vibración elíptica asi 

 modificada entra en el segundo cuarzo, donde se modifica 



