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braciones así modificadas, es decir, en vez de C 2 se enten- 

 derá C, e- id . 



Así, pues, paralela y normalmente á la sección de la mica, 

 habrá las siguientes vibraciones: 



E = (?! + ? 2 ) cos(y — a) — (^ + 5j 2 ) sen (y — a), 

 -F = (5i + ? 2 ) sen(y — a) -f- (^ + o 2 ) eos (y — a). 



Ya en la mica, á Z 7 le ocurre un retraso que la transforma 

 en Fe- ÍJV =F', de modo que, representando por R la am- 

 plitud de la vibración E y por/ su fase, y por /?' y / la am- 

 plitud y fase de la vibración F', 



E =R é* e int , 

 F' = R'e il e int . 



R 



Ahora bien : si escribimos tg t = se tendrá 



/? 



tg 26 — cos(/ — /) tg 2<x, y la razón de los ejes de la vibra- 

 ción elíptica, cuyas componentes son E y F, será, llamán- 

 dola tg $', tal, que sen2p' = — sen(/ — j) sen2?. 



Así, llamando e á una cierta constante de fase, las vibra- 

 ciones componentes sobre los ejes de la vibración elíptica á 

 la salida de la lámina de mica, serán: 



S = c coSj3V BÍ ' 

 H = /csenpV n '' 



disponiendo del tiempo para anular la constante de fase s. 



Esta vibración elíptica, incidente en el segundo cuarzo, se 

 descompondrá en dos elípticas como antes la lineal, y ob- 

 servando que c = 1 porque la energía del movimiento debe 

 conservarse, se tendrá llamando S t H lf S 3 ff 2 á las compo- 



Rev. Acad. Ciencias.— V. — Enero, 1907. 29 



