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las fuerzas deformantes, y el sistema venga á un estado 

 perfecto de equilibrio entre unas y otras fuerzas. 



Este problema pertenece á lo que hemos llamado el equi- 

 librio de elasticidad. 



2.° O puede suceder, que todos los puntos del sistema 

 vibren, ó se muevan, en general, bajo la acción de las fuer- 

 zas internas y de las fuerzas deformantes, como le sucede 

 á la cuerda de un violín, á un diapasón, ó á sistemas más 

 complejos, como un puente de acero. 



Tales problemas están comprendidos en la segunda parte 

 de la Teoría de la elasticidad, á la que hemos llamado ó po- 

 demos llamar «Dinámica de la Elasticidad». 



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En la teoría general de la elasticidad, todavía hemos de 

 distinguir dos casos; y esta es una nueva división: 



1.° Cuando las deformaciones son infinitamente peque- 

 ñas, es decir, cuando cada punto, bajo la acción de las fuer- 

 zas deformantes, se separa infinitamente poco de su posi- 

 ción primitiva; y este es el caso que por lo común se consi- 

 dera, porque es relativamente el más sencillo, aun cuando 

 sus dificultades, como veremos luego, sean casi siempre 

 enormes. 



2.° Cuando las deformaciones son infinitas, lo cual cons- 

 tituye una teoría de la elasticidad mucho más difícil que la 

 primera, y que recientemente ha sido estudiada por varios 

 matemáticos, sobre todo por Mr. Duhen en una obra de 

 que daremos cuenta á su tiempo. 



Por último, como en rigor tratamos de un problema de 

 Física matemática, y el punto de partida de todos estos pro- 

 blemas, como decíamos en el curso anterior, es siempre una 

 hipótesis, advertiremos que aquí, en rigor, pudieran estable- 

 cerse dos: ó bien admitir la continuidad de la materia, ó su- 



