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Sólo aspiramos á dar ciertas nociones, que sirvan como 

 de preparación, al estudio de las obras y memorias especia- 

 les, sobre la materia. 



Empecemos, pues, por la primera de las cuatro partes 

 que antes indicábamos, á saber: 



Teoría de la elasticidad según el método de Cauchy. 



El ilustre autor supone que el sistema elástico que se 

 considera, se compone de una serie de moléculas, puntos ó 

 partículas ponderables, á pequeñísimas distancias unas de 

 otras, pero de dimensiones infinitamente pequeñas compa- 

 radas con estas distancias. 



Entre cada dos de dichos puntos, m y m, se supone que 

 existen fuerzas centrales, es decir, que van de punto á pun- 

 to, cuya intensidad depende del producto de las masas m 

 y m y de una función de la distancia, / (r), que es la que 

 llamábamos en una conferencia del año anterior, función de 

 Saint-Venant. 



Esta función es continua, sus derivadas son continuas tam- 

 bién; cuando r es suficientemente pequeña, /es negativa, es 

 decir, representa una repulsión; luego pasa por una posición 

 de equilibrio reduciéndose á cero; después es positiva y de- 

 crece al fin, hasta ser despreciable cuando sigue creciendo r. 

 Precisamente por esta propiedad de / de poder represen- 

 tar atracciones y repulsiones, el sistema es elástico, y existe 

 un equilibrio de elasticidad. 



Si siempre representase una atracción, los puntos se apro- 

 ximarían constantemente; ¿hasta cuándo? 



Si, por el contrario, siempre representase una repulsión, 

 el sistema tendería á difundirse en el espacio, como sucede 

 con los gases ¿hasta dónde? 



Se admite, además, en el caso general, que sobre cada 

 punto m puede actuar una fuerza ó resultante exterior, por 



