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rida á la unidad de superficie, que si tiende á introducir el 

 punto a en 1/será una presión, y si tiende á separarlo será 

 una tensión. 



Por virtud de las fuerzas F, /y P el sistema se deforma 

 hasta llegar á una situación de equilibrio; de modo, que cada 

 punto del sistema, por ejemplo, m, no ocupará la posición 

 que ocupaba al principio: así m habrá tomado la posición m v 

 determinando un desplazamiento elástico mm x que supone- 

 mos infinitamente pequeño, y además ¿infinitamente pequeño 

 respecto á cualquiera de las distancias mm? Ya lo veremos. 



El problema de la elasticidad se puede ahora definir mate- 

 máticamente en los dos casos, el del equilibrio, ó el del mo- 

 vimiento. 



Los datos son: 1.°, V, es decir, un conjunto de masas en 

 determinadas posiciones, que dependerán de la estructura del 

 cuerpo; 2.°, la ley de las fuerzas internas/, es decir, la fun- 

 ción f(r); 3.°, las fuerzas exteriores F y los esfuerzos sobre 

 la superficie límite P, que si el sistema es indefinido, total 

 ó parcialmente, es decir, en una dirección ó en todas, des- 

 aparecerán en todo ó en parte. 



Estos son los datos. 



Las incógnitas serán las siguientes: 



1.° Si se trata de un problema de equilibrio, dichas in- 

 cógnitas serán los desplazamientos, tales como mm lt cuyas 

 componentes paralelas á los ejes, representaremos por 

 u, v, w; y para resolver el problema será preciso determi- 

 nar u, y, w, para cada punto en función de las coordenadas 

 x, y, z de dicho punto. 



De suerte que el problema del equilibrio elástico estará re- 

 suelto, cuando tengamos tres funciones, que nos den los va- 

 lores de w, v, iv para cada punto del sistema, ó sea: 



w=y(x,y,z), 



