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blemas de la Acústica, la Teoría clásica de la luz y, en ge- 

 neral, la Teoría de los movimientos vibratorios. Dicha teoría 

 fué también la que intentamos aplicar á algunos ejemplos 

 para la teoría del calor en el curso precedente. 



Advirtamos para completar, estas nociones preliminares, 

 que para el equilibrio general del sistema, será preciso que 



las fuerzas F y P satisfagan á las seis ecuaciones del 



equilibrio de un cuerpo sólido: las tres componentes totales 

 y los tres ejes de los pares deben ser cero. 



Con las fuerzas interiores/ no hay que contar, porque, 



como son iguales dos á dos, se anulan sus efectos en las 

 ecuaciones anteriores. 



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Séannos permitidas todavía algunas observaciones para 

 completar y aclarar lo que precede. 



Respecto á las fuerzas F, ya dijimos en la conferencia an- 

 terior que, por ahora, supondremos que son el resultado de 

 atracciones entre masas ponderables; si fueran atracciones 

 eléctricas ó magnéticas, deberíamos hacer de ellas un estudio 

 especial. 



El tipo de estas fuerzas F es el de la gravedad; y claro es 

 que en este caso, como para todas las fuerzas centrales» 

 dichas fuerzas F tienen una función de fuerzas: es decir, que 

 sus componentes son las derivadas, con relación á x, y, z, 

 de una función de estas tres variables. 



Respecto á las fuerzas /, ya hemos dicho, que así el méto- 

 do de Cauchy, como casi toda la Física matemática clásica, 

 supone que son fuerzas centrales, que van de punto á punto 

 en la recta que los une; y también dijimos que esta hipótesis 

 es un tanto aventurada y que convendría prescindir de ella. 

 Porque fijemos las ideas y recordemos algo de lo ya ex- 

 puesto. 



Si f(r) puede representar fuerzas atractivas para ciertos 



