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valores de r, y fuerzas repulsivas para otros valores, es de- 

 cir, si /puede cambiar de signo, es preciso que en m y ni 

 entre no sólo el elemento ponderable, ó sea la materia ordi- 

 naria; porque la materia ponderable, actuando según la hi- 

 pótesis newtoniana, no puede hacer otra cosa que atraer, y 

 /tendría siempre el mismo signo. 



Los puntos m y m' no pueden, por lo tanto, estar simple- 

 mente compuestos de materia ponderable: han de tener éter 

 ó electricidad, ó algo que en la práctica represente el elemen- 

 to repulsivo, á fin de que la función de Saint-Venant tenga la 

 propiedad, que le dábamos en las conferencias del año ante- 

 rior y que hemos reproducido en la Teoría de la elasticidad 



Podremos suponer, por ejemplo, que cada dos puntos m 

 y m (fig. 5) se componen: 

 de dos núcleos de materia >, 



ponderable, a, a', de forma / m¡¡\ ■hSm 



esférica, y de dos atmósfe- \^y VjV 



ras eléctricas, b, b', de forma 



también esférica y concéntri- Fiaura 5. a 



cas con las primeras. 



En esta hipótesis particularísima, y siendo todo simétrico 

 alrededor de la recta a a' , será legítimo suponer, que las 

 fuerzas son centrales y la función f(r) resultará de las atrac- 

 ciones y repulsiones entre a, b y a , b'. 



Una dificultad subsistirá todavía, y es que, si las atraccio- 

 nes y repulsiones indicadas varían, como se supone en la 

 Teoría de la electricidad, en razón inversa del cuadrado de 

 la distancia y siempre se conservan las formas esféricas, no 



C 



podrá existir la función de Saint-Venant; porque — siempre 



será factor común de todos los términos, y las curvas R y A 

 (fig. 7, conf. 3. a del curso anterior) no se cortarán. La teoría 

 sería ilusoria. 



De todas maneras, al cambiar de forma las atmósferas 

 eléctricas, ya por la aproximación de las dos moléculas, ya 



