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internas no más; y aun hay otra distinción importante, que 

 al tratar del método de Lame discutiremos. 



Mr. Poincaré cree inútiles tales restricciones, y nosotros 

 seguiremos su opinión por los motivos que explicaremos 

 más adelante. 



Determinaremos, pues, las ecuaciones de equilibrio, supo- 

 niendo que se parte de un estado inicial en que entran fuer- 

 zas exteriores. 



El punto m Q ocupa inicialmente la posición a (fig. 6. a ). 



Bajo la acción de las fuerzas deformantes viene á ocupar 

 la posición b; de modo que ab representa su desplaza- 

 miento. 



Otro tanto puede decirse de cualquier otro punto, así a 

 sufrirá el desplazamiento a b' y ocupará la posición b'. 



Y para el equilibrio de /72 será preciso, que las tres com- 

 ponentes sobre el punto b que resulten: 1.° de los esfuerzos 



que ejerzan todos los demás puntos del sistema, b', b" 



sobre m , y además, 2.°, de las nuevas fuerzas exteriores, F' 

 será preciso, repetimos, que dichas tres componentes sean 

 iguales á cero. 



Llamando P u Q,, R v las componentes de la acción de b- 

 sobre b; y F x , F y , F z las componentes de la fuerza total F 

 que actúa en b, las ecuaciones de equilibrio para el punto b 

 serán : 



2P + m F x = 1 



2Q + /HoF, = (1) 



El signo X se refiere á todos los puntos del sistema me- 

 nos b, para comprender la acción de todos ellos sobre este 

 último: es decir, á P v P. 2 Q u Q, /?,, /? 2 



Además advertiremos, que la fuerza exterior F corres- 

 pondiente al punto m que al empezar el desplazamiento ac- 

 tuaba según F , al fin del desplazamiento y al llegar al equi- 



