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librio, actuará en b, según F=F , y paralelamente á F , 

 puesto que en la pequeña distancia ab puede suponerse que 

 conserva su dirección y su magnitud: en último análisis, la 

 misma fuerza actúa en b que actuaba en a. 



Segundo: Las ecuaciones (1) son, pues, las ecuaciones del 

 equilibrio elástico; las ecuaciones del movimiento serán á su 

 vez, llamando x, y, z las coordenadas del punto b, 



d 2 x 

 m -^=^P^m Q F x 



d 2 z 

 m -^ ri =ZR + m F z 



en las que claro es, que las fuerzas P, Q, R del segundo 

 miembro no están referidas á la unidad de masa, sino á la 

 masa efectiva de cada punto; entrarán, pues, en cada tér- 

 mino uno de los factores m m 1} m m 2 



Ahora bien, en vez de tomar las coordenadas variables del 

 punto b, á saber: x, y, z, conviene tomar las tres compo- 

 nentes del desplazamiento ab, que hemos designado por 

 u, v, w; y como en este caso se tiene evidentemente, siendo 

 x , y y z&> las coordenadas del punto a en el estado inicial de 

 equilibrio, 



x = x -f ü, y = y + v, z = z Q + w, 



y por lo tanto, 



d 2 x_d 2 u d 2 y _ d 2 v d 2 z _ d 2 w 

 ~dt 2 ~~~dt 2 ' ~dt 2 ~~di 2 ' dt 2 ~~ dt 2 ' 



puesto que x , y , z son las constantes, que definían la si- 



