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tuación inicial de a, las anteriores ecuaciones del movimien- 

 to elástico del punto b podrán escribirse de este modo: 



d ' u VD I C 



d' 2 v 

 r"o j7^ = ^Q-tm F y (2) 



dt 



m od ^=I l R + m F z 



* 

 * * 



Podemos estudiar á la vez las ecuaciones (1) del equilibrio 

 y las (2) del movimiento. 



Cada una de las fuerzas P, que, como hemos dicho, es la 

 componente paralela al eje de las x de la acción, por ejem- 

 plo, de b' sobre b, será desde luego, llamando p á la distan- 

 cia bb' (fig. 6). 



P = /72 /77 1 /(p)cos(p, x); 



en que / representa la función que, para abreviar, hemos 

 llamado en el curso anterior, función de Saint-Venant. 



Ahora bien; el valor de P depende evidentemente de la 

 posición de los puntos b y b', y éstos, á su vez dependen 

 de la posición de los a, a', y de los desplazamientos ab 

 y a b'. 



Dichos desplazamientos están definidos cada uno de ellos 

 por sus tres componentes: 



u, v, w para el punto b, 

 u u y,, IV, para el punto b '. 



Así, pues, podremos decir que cada componente P está 



