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definida por una función o> de este modo: para la acción de 

 b' sobre b 



Pi = ?i (x Q , y , ¿o, x lt y íf z if a, v, w, « lf v x , w ít m , mj; 



y de igual suerte para la acción de los puntos restantes 

 b" , b'" sobre b. 



P% = Ti (*o, yo, z*, Xa, y 2, z 2 , u, v, iv, u 2 , v 2 , iv 2 , m , m 2 ) 

 Pz = fi (*o> J>o> ¿o, x 8 , j/ 3 , ¿g, u, v, iv, « 3 , v 3J w 3 , m , m 3 ) 



Estudiemos ahora la forma general de o íf sin perjuicio de 

 precisarla después con algunas hipótesis respecto á la cons- 

 titución física y geométrica de cada sistema. Lo que nos im- 

 porta estudiar es la parte 



V 



P = ^u 



que entra en las ecuaciones generales, así del equilibrio 

 como del movimiento, y que representa para cada punto la 

 componente total, paralela al eje de las x, de las acciones 

 de las fuerzas internas sobre b. 



Claro es que, en E<p t entrarán todas las componentes de 

 los desplazamientos de todos los puntos del sistema, puesto 

 que según vemos los valores de P lf P 2 , P 3 contienen: 



Pi u, V, IV, ü u v u w 1 



P. 2 ü, V, IV, u. 2 , v 2 , w 2 



P¿ u,v,w, U 8J V 3 , 1V 3 



lo cual nos prueba, que si el problema está planteado ana- 

 líticamente, ya para el equilibrio, ya para el movimiento, la 



Rev. Acad. Ciencias. — V. — Febrero, 1907. 32 



